Величина сопротивления входной цепи в усилительных устройствах выпуска последних лет очень колеблется для разных типов, и закономер­ность применяемых значений может быть установлена на основании приводимых ниже соображений.

С точки зрения эффективного использования фотоэлемента желательно сопротивление входной цепи делать как можно больше; по этому признаку проектирование ограничено только максимально допустимым значением сопротивления в цепи сетки первой лампы. Известно, что устойчивая работа лампы из-за ионных токов сетки возможна только при определен­ном значении сопротивления в сеточной цепи лампы, обычно не превосходящем 2—2,5 мгом.

Емкость же входной цепи, в особенности емкость гибких шлангов, вызывает спад частотной характеристики в области высоких частот, воз­растающий с увеличением сопротивления входной цепи. Этот спад частот­ной характеристики корректируется соответствующими звеньями усили­теля с учетоТм допустимого спада характеристики усилителя в целом.

В зависимости от запаса усиления, определяемого, с одной стороны, числом каскадов, установленным при проектировании, и чувствительностью фотоэлемента — с другой, можно допустить различную величину спада частотной характеристики, вызываемого емкостью входной цепи. Соответственно величина сопротивления входной цепи при одинаковых значениях емкости и заданном спаде характеристики усилителя в целом может быть различной.

Характерным примером в этом отношении является сопоставление Данных входных цепей усилителей (ОУ-2 (комплект КПУ-50) и ПУ-156 (комплект КПУ-156) (табл. 1).

При сопоставлении этих данных будем исходить из свойств фотоэле­ментов, числа каскадов и практического значения входных емкостей. Будем считать также, что характеристики усилителей в целом одинаковы, (случай, когда усилитель 9ОУ-2 включен на работу от широкой пленки). Определим спад характеристики на пограничной частоте 6000 гц, вызываемый входной цепью. Для этого используем известное соотношение: