Таким образом, конденсатор фильтра, заряженный до определенного напряжения, мы можем рассматривать как источник постоянного тока, от которого питается полезная нагрузка. Расходуемая при разряде коденсатора энергия пополняется выпрямителем. Чем больше емкость конден­сатора, тем меньше на полезной нагрузке сказываются импульсы тока выпрямителя, подзаряжающего конденсатор.

Коэфициент полезного действия выпрямителя тем больше, чем меньше 0. Объясняется это тем, что с уменьшением времени прохождения импульса тока через кенотрон потери в кенотроне становятся меньше.

Коэфициент полезного действия выпрямителя определяется формулой:

где -г] — к. п. д.; Р₀ — полезная мощность выпрямленного тока; Р — затраченная мощность, т. е. мощность, отдаваемая повышающей обмоткой трансформатора.

Для фильтра, начинающегося с конденсатора, коэфициент полезного действия кенотронного ныпрямителя практически составляет около 85— 90% и зависит только от соотношения между сопротивлением нагрузки и внутренним сопротивлением кенотрона.

В кенотронных выпрямителях силовой трансформатор питает не только анодные цепи, но и цепи н^ка- ла, поэтому определяют также          промышленный коэфициент полезного

действия

:

где  n/n—промышленный к. п. д.; =Р^ — мощность, потребляемая Сеть<= цепями накала. Остальные значения даны в приведенной  выше формуле. Коэфициент

К двухполупериодной схеме на- рис. 8. могут быть применены все вышеприведенные рассуждения, касающие однополупериодной схемы

. Наибольшая величина обратного напряжения равна амплитудному зна­чению напряжения всей вторичной обмотки (удвоенному значению напряжения половины вторичной); как и для однополупериодной схемы, импульс тока в несколько раз превышает выпрямленный ток. Коэфициент полезного действия двухполупериодной схемы не отличается от величины, характеризующей однополунериодную, и составляет также 80—90%.