Разбираясь в картине явлений интерференции в том или ином частном случае, необходимо иметь в виду следующие основные закономерности.

1.         Если обе интерферирующие волны излучаются с одной и той же фазой, то:

а)         результирующее колебание усилено, если разность путей, проходимых волнами до точки наблюдения, равна произвольному целому числу длин волн плюс отрезок меньший, чем ^!/з длины, волны, или больший, чем ²/з длины волны;

б)         результирующее колебание ослаблено, если разность путей, проходимых волнами до точки иаблюдения, равна произвольному целому числу длии волн плюс отрезок больший, чем 7з, но меньший, чем ²/з длины волны.

2.         Если интерферирующие волны излучаются с противоположными фазами, то:

а)         результирующее колебание ослаблено, если разность путей, проходимых волнами до точки наблюдения, равна произвольному целому числу длин волн плюс отрезок мепьший, чем ^!/з длины волны, или больший, чем ²/₃ длины волны;

б)         результирующее холебаеие усилено, если разность путей, проходимых волнами до точки наблюдения, равна произвольному целому числу длин волн плюс отрезок больший, чем Уз. но меньший, чем ²/₃ длины волны.

Что касается второй группы явлений, которые принято называть явлениями д и ф ф p а к ц и и звука, то оии сводятся в конечном счете к огнбанию звуковыми волнами препятствий, стоя- щда на путя их распространения. Физически причина огибания заключается в том. что края препятствия становятся как бы вторичными источниками возмущения, создаваемого падающей на препятствие волной; эти «вторичные» волны имеют возможность распространяться в тех областях, куда падающая Ha препятствие «первичиая» волна непосредственно не может проникнуть. Явления огибанля выражены тем более отчетливо, чем больше Длнна звуковой волны по сравнению с размерами препятствия.

Отсюда вытекают следующие основные факты, о которых нужно помнить при рассмотрении диффракционных явлений: