Величина, стоящая а знаменателе нашей формулы, называется* м e x а и и ч e с к и м с о п p о т и в л e н н e м колеблющегося тела. Мы.: видим, что- это сопротивление складывается (только не арифметически, а г e о м e т p и ч e с к и) из трех частей:

1)         часть т называется активным сопротивлением (это — сопротивление трения, сопротивление излучения или и то и другое зместе);

2)         часть 2r.fm. называется инерциальным сопротивлением колеблющейся массы;

s

3).часть          -^~j. называется упругим сопротивлением пружины (или, в более общем случае, тех деталей системы, которые удерживают ее в положении равновесия).

B очень многих случаях (в частности; и в случае диффузорного • ромкоговорнтеля) ахтивное сопротивление r не велико. При

этом ход частотной характеристики механического сопротивления

определяется следующими соображениями.

B области очень низких частот упругое сопротивление

значнтельио преобладает над ннерциальнмм

Можно

приближенно считать, что

Прн этом (см. левую часть графика рис. 65) механическое сопротивление обратно пропорционально частоте, а амплитуда скорости растет с частотой.

IIo мере приближения к частоте

при этом

Механическое сопротивление имеет наименьшую величнну, а амплитуда скорости — наибольшую. Эти условия иосят названиа резонанса; частота /₀ есть частота собственных (свободных) колебаний системы.

Прн частотах, лежащнх выше частоты резонанса (/₀), инер- цнальное сопротивление преобладает над упругпм. B области; достаточно высоких частот (/2&/o) можно приближенно считать.» что механическое сопротивление имеет чисто инерциальный характер:

При этом (см. правую часть графика рис. 65) механическое сопротивление прямо пропорциональио частоте, а амплитуда скорости обратно пропорциональна частоте. Именно в этом режиме и должна работать подвижная система диффузорного громког®- ворнтеля.

упругое сопротивление постепенно уравновешивается инерциальным, так как они имеют противоположные знаки. Простая подстановка показывает, что на частоте /₀ упругое н инерциальиое со