Именио поэтому сопротивление излучения конуса, как это мы видели в предыдущей главе (ср. рис. 11 и 15), вначале довольно быстро растет с частотой; рост сопротивления излучения -прекращается тогда, когда процесс происходит достаточно быстро для того, чтобы сжатия и «разрежения не рассеивались раньше, чем излучатель завершит ту работу, которая может быть получена на данном этапе колебательного цикла. Подчеркнем, как наибо- i.nee существенное, Toⁱ обстоятельство, что тхричниа дизкой эффективности излучателя малых размеров кореиится в быстром у м e н ь ш e н и и з в у к о в о *r о; д а в л e н и я n о м e p e у д а л e ,в и я о т лт з л у ч а т e л я. '

; Если мы заставим излучатель работать на p у п о p, то есть на трубу постепенно возрастающего сечения, то закон уменьшения амплитуды с расстоянием определяется уже формой рупора выбирая надлежащим образом форму рупора, мы оказываемся в

состоянии обеспечить такое положение вещей, прй котором звуковое давление вблизи от излучателя убывает по мере удалеиия от него достаточно меЬленно. Действительно, так как умеиьшеиие амплитуды п^рисходит из-за того, что отдаваемая источником звука энергия распределяется по все возрастающей поверхности волнового фронта, то ясно, что при работе на рупор возрастание этой поверхности, а, зиачит, и у б ы в а н и e а м п л и т у д ы д a- в л e н и я п о д ч и н e н о з а к о н у p а с ш и p e н и я p у п о p а, другими словами, — его форме.

Заставляя излучатель работать на рупор, мы рассчитываем поставить его в такие условия, при которых он может (и притом совершеино независимо от своих размеров), воздействуя на воздух внутри рупора, совершить работу, максимально возможную при данной амплитуде колебаний. Иначе говоря, мы рассчитываем с гамощьк> рупора нагрузить излучатель достаточно большим сопротивлением излучения, зависящим от частоты лишь в *очень незначительной степени. Как мы увидим ниже, опыт вполне *подтверждает наши расчеты.