Если бы снла сопротивления среды (обозначим ее через Q) была постоянна (так было бы в том случае, когда поверхность совершает не колебательное, а поступательное движение с некоторой скоростью v), то мощность, поглощаемую средой, можйэ было бы вычислить гю известной формуд«,мёхани.ки: .

Сила, действующая на движущуюся поверхность, при небольших скоростях пропорциональна скорости движения

Коэффицнеит r, численно равный той силе, которая действует на‘движущуюся поверхность npa s=l см/сек, называется сопротивлением среды; в том случае, когда сила Q — реакдия среды на колеблющуюся поверхность, величина r называется с о п p о т н в л e и и e м и з л у ч e и и я. Заменяя в формуле мощности Q на rv, получим:

Э случие акустического излучателя скорость t> не постоянна, а все время меняется. Поэтому в формулу должно войти среднее

ZJ ²

значение велпчиныУ²,которое, как показываетрасчет,равно~_;

причем через V₀ обозначено максимальное (амплитудное) значение колебательной скорости. Сделав эту подстановку, мы получаем формулу:

4. МЕХАНИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ КОЛЕБЛЮЩЕГОСЯ ТЕЛА

Большое чнсло механических колебательных систем, с которыми мы встречаемся в технической практике, сводится к следующей простейшей схеме (рис. 65): внешняя периодическая сила

if — частота, t — время) приложена к телу с массой m, удерживаемому u яоложенин равновесия пружиной. При смещеини тела Hia величину x из положения равновесия пружина развивает возвращающую силу sx, пропор- -циоиальную смещению x; коэффициент s назьгаается упругостью пружины.

Примем, кроме того, что при движении тела оно ■преодолевает сопротивление т (в частности, это может быть сопротивление излучения). Расчет показывает, что в установившемся режиме тело совершает при зтих условиях колебательное двйкёнйе ’с частотой внешней силы (/) и с амплитудой скорости

Рис. 65. Частотная характеристика механического сопротивлзния(сготош- ная кривая) и амплитуды колебательной скорости (пунктирная кривая)