B правой части ,рис. 24 дана частотная характеристика сопротивления излучения рассматриваемого рупора; сопротивление рассчитано на единицу площади входного отверстия. Бросается в глаза то обстоятельство, что -сопротивление излучения быстро воз-

Рис. 24. Экспоненциальный рунор и характеристика его сопротивления излучения *

растает с повышением частоты и очень скоро достигает значения дин

(порядиа 40 - на единицу площади), которое можно считать

см/сек

практически постоянным.

iPynop, сечение которого возрастает так, что отношение двух сечений, отделенных друг от друга заданным интервалом, по- стоянио на всем протяжении рупора, называется э к с п о н e н ц и- альиым*. Ввиду того, что сопротивление излучения экспоненциальных рупоров постоянно в пределах ‘ широкой полрсы частот, такие рупоры имеют преимущественное применение в электроакустической технике.

КРИТИЧЕСКАЯ ЧАСТОТА

Присматриваясь к частотной характеристике сопротивления py- iiopa (правая часть рис. 24), мы замечаем, что по мере приближения к некоторой определенной частоте (в даниом случае —- к 200 гц) сопротивление излучения очень резко падает. Было бы 3'i- труднительно разбирать здесь причины этого довольно сложного явлеиия; заметим лишь, что выбирая меньшее соотношение между двумя сечениями, отделенными друг от друга заданным интервалом, другнми словами,—давая рупору боле-е плавное расширение, можно понизить тучастоту, на которой conponjB-

* Для знакомых с математикой заметим, что если S, — начальное сечение экспоненциального рупора, то его сечение S на расстоянии x от начала определяется формулой:

Величина 3 называется п о к а з а т e л e м p а с ш и p e н и я рупора.

леиие излучения падает до нуля. Эта частота называется к p и- тической или граничнайчастотою рупора; излучение звука через рупор оказывается достаточно эффективным только в области частот, лежащих в ы ш e, крнтической.

Рис. 25. Ход уменьшения звукового давления в шаровой волне (а) и в экспоненциальном рупоре (б)