стическим «коротким замыканием». Ero следствием является резкое снижение сопротивления излучения: конус при этом не столько излучает звук, сколько перегоняет воздух с одной стороны на другую.

Явлеиие происходит только в области низких частот, или, говоря точнее, в области тех частот, где длина звуковой волиы велика по сравнению с размерами излучателя. Это станет понятным, если сообразить, что огибание конуса излучаемой им же CfaMHiM волной (то есть диффракция звука) возможно только при условии, что длина волны достаточно велика -по сравнению с размерами огибаемого препятствия (см. добавление 6).

Вредное влияние акустического «короткого замыкания» в некоторой мере снижается благодаря монтажу громкоговорителя в Жите достаточно больших размеров*; однако в области низких частот, где длина звуковой волны измеряется метрами, щиты обычных размеров (порядка 1X1 м) уже не препятствуют огибанию излучающей системы и, следовательно, интерференции волн,, излучаемых в противоположных фазах передней и оборотной сто- ' ронами конуса.        »

O         рациональном выборе формы и ризашров щита, а также н о некоторых других приешах улучшения частотной харажтери- cxrfK'4 -в области низких частот будет сказано ниже.

Переходя к искакениям в области средних и высоких частот, -следует прежде всего отметить, что очень значительная неров- , «ость часготпой характеристики конусного громкоговорителя в ■этой области обусловлена главным образом тем, что диффузор, несмотря на коническую форму, колеблется как жесткое целое, как иоршеиь, только при достатрчно медленных колебаниях, то есть при низких частотах. По мсре же возрастания частоты поведение конуса становится гораздо более сложным: поверхность er<j колеблется так, что в различных ее точках амплитуда и фаза колебаний значительно разнятся между собой. Гру- бое представление об этом дает следующий простой опыт. Возьмите небольшой .прямоугольный кусок -плотной бумаги, зажмите его за середину между большим и указательным пальцем. Если двигать бумагу взад и вперед перпендикулярно • к ее плоскости, то при медленном движении весь кус,ок колеблется как одно делое; яри более быстром движении края бум.аги заметио отстают от середины и фаза колебаний постепенно, ио в довольно широких пределах, меняется от середины к краям. По существу дела такое же явление, хотя и в гораздо более сложных формах, происходит и при вынужденных колебаниях конуса. Осейая сила, приложенная к»диффузору прн протекаиии через звуковую -катушку переменного тока и распределенная по окружности усече- ния конуся, может быть разложена на две составляющих (рис. 13, а). Одна из них, продольная, направлена вдоль образующей конуса (ab)\ опей мы будем говорить позже. Другая составляющая, п о п e p e ч и а я, направлена под прямым углом к поверхности конуса; так как эта составляющая имеет, как и