Отсюда становится понятной причипа постепенногЪ возрастания ‘сопротивления в области высоких частот; чем выше частота, тем

Рис. 10. Частотная характеристика сопротивления громкоговорителя ГДД-Ь

быстрее нзменяетс.я сила тока н тем больше противоэлектродви- жущая сила самоиндукции.

Положение дела существенно меняется, если измерять сопротивление громкоговорителя rjpn свободно ко-деблющ.ейся

катушке. При этом в каждом внтке катушки индуктируется иро- тивоэлектродвижущая сила, обусловленная тем, что витки движущейся катушки пересекают магнитные силовые линии, пронизывающие зазор. Эта противоэлектродвижущая сила тем больше, чем’ быстрее движение катушки или, иначе, чем больше амплитуда колебаний. Ho амплитуда вынужденных колебаний имеет еаиболь- шую величину на частоте резонанса подвижной системы. ■

По причинам; которые будут выяснены иоэдвее, резонанс подвижной системы конусного громкоговорителя должен лежать в области яизких частот (на рис. 10 резонанс этот соответствует частоте 90 гц).

Совершенно понятно, что на частоте резонаяса яротивоэлектро- Движущая сила, обусловленная движением катушки, имеет даи- бальшую величину; этим и объясняется резкое возрастание электрического сопротивления иа этой частоте (см. добавление 4). ,

Отметим еще, что на частоте, лежащей несколько выше механического резонанса' (на рис. 10 около 250 гц), сопротивление- громкоговорителя имеет минимальную величину. Это объясняется тем, что на этой частоте противоэлектродвижущая сила самоиндукции становится равной по амплитуде, но противоположной по фазе той электродвижущей снле, которая индуктируется благодаря движеиию катушки; при этом обе электродвижущие силы- взаимно уничтожаются и сопротивление громкоговорителя становится равным R₁ то есть сопротивлению постоянному току.

Сопротивление (R) звуковой катушки делается обычно яеболь- шим: у большинства промышленных образцов оно составляет 5—10 °.