Процесс, получающийся прн интерференции двух встречных волн одиой и той же амплитуды, называется стоячей волной; места, в которых встречные волны усиливают друг друга, называ- ваготся пучностями, а места взаимиого уничтожения встречных волн — узлами стоячей волны.

Таким образом возбуждение собственных колебаний систем с распределенными параметрами сводится к возникновению' стоячих волн с иаким-то распределением пучностей н узлов колебательного движения.

Нетрудно далее понять, что длина этих стоячих воли (под длиною стоячей волны принято понимать удвоенное минимальное расстояние между смежными узлами или пучностями), а следовательно, и частота собственного колебания, не могут быть совершенно произвольными.

Например? иа струне могут устанавливаться стоячие волны только таких длин, прн которых на концах струны находятся узлы колебаний (так как закрепленные точки концов неподвижны и яе могут колебаться). Длина стоячей полуволны прн собственных колебаниях струпы может равняться либо длине струны, либо половине этой длины, трети, четверти, и т. д. Каждо-му из этих случаев будет соответствовать определенная собственная частота, причем низкая (основная) частота соответствует наибольшей длине стоячей волны; все остальные частоты будут в целое число pa-з больше основной (они называются г a p м о и и к а м и основной частоты).

Картина стоячнх волн, соответствующих собственным- колебаниям мембран, диффузоров, воздушных объемов произвольной формы и т. д., несравненно сложнее. Собственные частоты таких, систем уже не образуют гармонического ряда; их совокупность носит название с п e к т p а с о б с т в e н н ы x ч а с т о т, причем этот спектр мы называем тем более плотным, чем меньшими интервалами отделены друг от друга собственные частоты системы.

Отметим, что каждая снстема с распределенными параметрами, имея неопределенно большое число собст.венных частот, может возбуждаться не только Iia какой-либо одной из них, но одновременно иа очень многих.